Modèles de Structures Aléatoires de Type Réaction-Diffusion - Thèse de Morphologie Mathématique - Luc Decker, Ecole des Mines de Paris (1999)
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2.3 Modèles de solidification

2.3.1 Principes

La dernière étape du processus de dépôt plasma réside dans la solidification rapide d'une gouttelette au cours de son impact avec le substrat. La morphologie de son étalement en est bien sûr modifiée. Nous nous plaçons dans l'hypothèse où il existe une forte différence de température entre la gouttelette formée de métal en fusion, et le substrat, ce dernier bénéficiant éventuellement d'un système de refroidissement. Dans cette situation, un mécanisme de solidification par contact est privilègié. On évite ainsi d'introduire directement une variable de température, et le processus de solidification s'avère relativement simple à intégrer au modèle. En effet, il se traduit par l'ajout d'une étape d' agrégation au cycle élémentaire du Gaz sur Réseau. La procédure mise en oeuvre reprend le principe général du modèle "Diffusion Limited Aggregation" (DLA) [Witten81] : une particule qui rencontre un obstacle va s'y attacher pour en faire partie et ainsi permettre d'extension de l'obstacle.

Plus précisément, nous avons recours à une règle d'agrégation introduite initialement par Brémond et Jeulin pour simuler - dans un Gaz sur Réseau - la croissance de microstructures à caractère dendritique [Brémond94a-b]. Ce modèle de solidification diffère du modèle DLA sur les points suivants:

Lorsque les particules qui sont susceptibles de s'agréger sont en faible densité et réparties uniformément dans l'espace, des structures de type fractal sont générées, comme sur l'exemple de la Figure IV-11. Ces particules peuvent être comparées à des suspensions qui viennent se fixer aux obstacles, ce qui - en pratique - a été utilisé pour modéliser la filtration d'un écoulement de fonte brute contenant des impuretés [Brémond95].

\begin{figure} \centerline {\fbox{\epsfxsize=7.0cm \epsfbox{agreg.eps}}}\ \\ {\... ...ermes ponctuels. Il y a compétition entre les différents agrégats.} \end{figure}



Après transposition à notre contexte, la règle de solidification suivante est appliquée:

Tout noeud $ x$ du réseau appartenant à la frontière extérieure d'un obstacle existant se transforme irréversiblement en un obstacle ponctuel si les deux conditions suivantes sont vérifiées:
  1. Le noeud $ x$ contient au minimum $ n_{a}$ particules appartenant à une gouttelette, donc à la phase $ \cal R$.
  2. La réussite avec la probabilité $ P_{a}$ d'un tirage aléatoire.
Pour rappel, la frontière extérieure d'un obstacle est constituée par tous les noeuds libres du réseau qui disposent d'au moins un noeud voisin à l'intérieur de l'obstacle. Elle forme la région du réseau où les particules rebondissent sur l'obstacle, et doit être actualisée à chaque itération lorsqu'il y a croissance de l'obstacle. Par ailleurs, le paramètre $ n_{a}$ permet de contrôler la densité des particules qui se solidifient. Pour $ n_{a} = 2$, on évite ainsi qu'une particule isolée ne se transforme en un obstacle ponctuel, qui occuperait un volume identique à celui qui est produit par la solidification de plusieurs particules.


Grâce aux paramètres $ P_{a}$ et $ n_{a}$, on dispose de fait d'une gamme étendue de modèles de solidification. Un dernier élément intervient également: après solidification, les particules peuvent être: soit retirées du système, soit maintenues en place. Dans ce deuxième cas, elles continuent à jouer un rôle à l'interface solide-gouttelette. Il en résulte alors que la matière solidifiée évolue encore légèrement, tel un milieu pâteux. En pratique, les porosités microscopiques vont être comblées à l'intérieur du dépôt produit par une gouttelette, lorsque leur volume est de l'ordre d'un ou deux noeuds du réseau. A l'inverse, si les particules sont supprimées après solidification, le dépôt présente de nombreuses porosités ponctuelles sans réelle signification. Il semble qu'il s'agisse d'une conséquence peu souhaitable d'une solidification instantanée. Sauf mention contraire, les simulations présentées se placent donc dans le cas où les particules restent à l'intérieur du dépôt, sans pouvoir s'y déplacer.

2.3.2 Résultats

Dans notre situation, la densité des particules à l'intérieur d'une gouttelette est très élevée, et les agrégats obtenus diffèrent beaucoup des structures de la Figure IV-11. De fait, la solidification d'une gouttelette s'effectue essentiellement par l'avancée d'un front, qui génère un agrégat dense et peu découpé. La vitesse de cette croissance de région est déterminée par la probabilité d'agrégation $ P_{a}$. Les premières particules à entrer en contact avec le substrat se solidifient, alors que la partie restante de la gouttelette - encore à l'état liquide - peut se déformer et s'étaler sur la surface du substrat en constante évolution. Il existe ainsi un phénomène de compétition entre l'étalement qui disperse les particules, et la solidification qui met fin à leur mouvement.

Afin de mieux évaluer le rôle de la probabilité d'agrégation, nous avons effectué des simulations de projection pour des valeurs de $ P_{a}$ comprises entre $ 0.001$ et $ 0.80$. Une sélection de dépôts résultants (dans leur aspect final) est présentée sur la Figure IV-12. Il y apparait clairement que la vitesse de solidification peut être règlée avec précision, par comparaison avec une large gamme de morphologies de dépôts. On connait en effet l'aspect réel des dépôts à partir d'observations au microscope de sections d'échantillons [Cochelin96]. A l'aide d'une caméra ultra-rapide, il est également possible d'enregistrer un processus réel de solidification. Dans le cas étudié, il semble qu'une gouttelette s'étale fortement avant de se solidifier, ce qui correspond à une valeur de $ P_{a}$ comprise entre 0.005 et 0.02. Afin d'illustrer les possibilités du modèle, nous effectuerons cependant des simulation pour des valeurs plus variées de $ P_{a}$. Pour $ P_{a} > 0.90$, on note des effets de trame indésirables dans la propagation très rapide du front de solidification: la géométrie du dépôt devient hexagonale.

\begin{figure} \centerline {\begin{tabular}{cc} \fbox{\epsfxsize=5.6cm \epsfbox{... ...$P_{f} = 0.15$\ Probabilité de rebond du gaz porteur: $P_{r} = 0$.} \end{figure}


D'un point de vue physique, nous avons vu que le paramètre $ P_{a}$ permet de contrôler la cinétique de solidification d'une gouttelette. Mais plus encore, il rend en fait compte de la température de la gouttelette, ou précisément de l'écart entre sa température et la température de solidification de l'alliage métallique dont elle est constituée. Plus cet écart est faible, plus la solidification est rapide et la valeur de $ P_{a}$ élevée. Ainsi, une probabilité de solidification très élevée ( $ P_{a} \simeq 0.80$) traduira la situation d'un grain de poudre infondu, c'est à dire d'un défaut. Comme nous allons l'illustrer par la suite, une distribution des températures des gouttelettes liée aux conditions opératoires pourra être reproduite, de même qu'un taux de défauts.

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Decker, Luc. "Modèles de structures aléatoires de type réaction-diffusion". PhD diss. (191 p.), Paris, ENSMP-CMM, 1999.
Luc Decker   luc@texrd.com   www.texrd.com  -  Mars 1999   Licence Creative Commons